干貨 | 計算流體力學(xué)常用的五大類數(shù)值方法

2017-07-31 by:CAE仿真在線來源:互聯(lián)網(wǎng)

流體力學(xué)數(shù)值方法有很多種,其數(shù)學(xué)原理各不相同,但有二點是所有方法都具備的,即離散化和代數(shù)化?？偟膩碚f其基本思想是:將原來連續(xù)的求解區(qū)域劃分成網(wǎng)格或單元子區(qū)域,在其中設(shè)置有限個離散點(稱為節(jié)點),將求解區(qū)域中的連續(xù)函數(shù)離散為這些節(jié)點上的函數(shù)值;通過某種數(shù)學(xué)原理,將作為控制方程的偏微分方程轉(zhuǎn)化為聯(lián)系節(jié)點上待求函數(shù)值之間關(guān)系的代數(shù)方程(離散方程),求解所建立起來的代表方程以獲得求解函數(shù)的節(jié)點值。

不同的數(shù)值方法,其主要區(qū)別在于求解區(qū)域的離散方式和控制方程的離散方式上。在流體力學(xué)數(shù)值方法中,應(yīng)用比較廣泛的是有限差分法、有限元法、邊界元法、有限體積法和有限分析法,現(xiàn)簡述如下。

有限差分法

這是最早采用的數(shù)值方法,它是將求解區(qū)域劃分為矩形或正交曲線網(wǎng)格,在網(wǎng)格線交點(即節(jié)點)上,將控制方程中的每一個微商用差商來代替,從而將連續(xù)函數(shù)的微分方程離散為網(wǎng)格節(jié)點上定義的差分方程,每個方程中包含了本節(jié)點及其附近一些節(jié)點上的待求函數(shù)值,通過求解這些代數(shù)方程就可獲得所需的數(shù)值解。

有限差分法的優(yōu)點是它建立在經(jīng)典的數(shù)學(xué)逼近理論的基礎(chǔ)上,容易為人們理解和接受;有限差分法的主要缺點是對于復(fù)雜流體區(qū)域的邊界形狀處理不方便,處理得不好將影響計算精度。

有限元法

有限元法的基本原理是把適定的微分問題的解域進行離散化,將其剖分成相連結(jié)又互不重疊的具有一定規(guī)則幾何形狀的有限個子區(qū)域(如:在二維問題中可以劃分為三角形或四邊形;在三維問題中可以劃分為四面體或六面體等),這些子區(qū)域稱之為單元,單元之間以節(jié)點相聯(lián)結(jié)。函數(shù)值被定義在節(jié)點上,在單元中選擇基函數(shù)(又稱插值函數(shù)),以節(jié)點函數(shù)值與基函數(shù)的乘積的線性組合成單元的近似解來逼近單元中的真解。

利用古典變分方法(里茲法或伽遼金法)由單元分析建立單元的有限元方程,然后組合成總體有限元方程,考慮邊界條件后進而求解。由于單元的幾何形狀是規(guī)則的,因此在單元上構(gòu)造基函數(shù)可以遵循相同的法則,每個單元的有限元方程都具有相同的形式,可以用標準化的格式表示,其求解步驟也就變得很規(guī)范,即使是求解域剖分各單元的尺寸大小不一樣,其求解步驟也不用改變,這就為利用計算機編制通用程序進行求解帶來了方便。

有限元法的主要優(yōu)點是對于求解區(qū)域的單元剖分沒有特別的限制,因此特別適合處理具有復(fù)雜邊界流場的區(qū)域。

邊界元法

邊界元法是在經(jīng)典積分方程和有限元法基礎(chǔ)上發(fā)展起來的求解微分方程的數(shù)值方法,其基本思想是:將微分方程相應(yīng)的基本解作為權(quán)函數(shù),應(yīng)用加權(quán)余量法并應(yīng)用格林函數(shù)導(dǎo)出聯(lián)系解域中待求函數(shù)值與邊界上的函數(shù)值與法向?qū)?shù)值之間關(guān)系的積分方程;令積分方程在邊界上成立,獲得邊界積分方程,該方程表述了函數(shù)值和法向?qū)?shù)值在邊界上的積分關(guān)系,而在這些邊界值中,一部份是在邊界條件中給定的,另一部份是待求的未知量,邊界元法就是以邊界積分方程作為求解的出發(fā)點,求出邊界上的未知量;在所導(dǎo)出的邊界積分方程基礎(chǔ)上利用有限元的離散化思想,把邊界離散化,建立邊界元代數(shù)方程組,求解后可獲得邊界上全部節(jié)點的函數(shù)值和法向?qū)?shù)值;將全部邊界值代入積分方程中,即可獲得內(nèi)點函數(shù)值的計算表達式,它可以表示成邊界節(jié)點值的線性組合。

邊界元法的優(yōu)點是:

(1) 將全解域的計算化為解域邊界上的計算,使求解問題的維數(shù)降低了一維,減少了計算工作量;

(2) 能夠方便地處理無界區(qū)域問題。例如對于勢流等的無限區(qū)域問題,使用邊界元法求解時由于基本解滿足無窮遠處邊界條件,在無窮遠處邊界上的積分恒等于零。因此對于無限區(qū)域問題,例如具有無窮遠邊界的勢流問題,無需確定外邊界,只需在內(nèi)邊界上進行離散即可;

(3) 邊界元法的精度一般高于有限元法。邊界元法的主要缺點是邊界元方程組的系數(shù)矩陣是不對稱的滿陣,該方法目前只適用于線性問題。

有限體積法

有限體積法又稱為控制體積法,其導(dǎo)出離散方程的基本思路是:

(1)將計算區(qū)域劃分為一系列不重復(fù)的控制體積,每一個控制體積都有一個節(jié)點作代表,將待求的守恒型微分方程在任一控制體積及一定時間間隔內(nèi)對空間與時間作積分;

(2)對待求函數(shù)及其導(dǎo)數(shù)對時間及空間的變化型線或插值方式作出假設(shè);

(3)對步驟1中各項按選定的型線作出積分并整理成一組關(guān)于節(jié)點上未知量的離散方程。有限體積法著重從物理觀點來構(gòu)造離散方程,每一個離散方程都是有限大小體積上某種物理量守恒的表示式,推導(dǎo)過程物理概念清晰,離散方程系數(shù)具有一定的物理意義,并可保證離散方程具有守恒特性,這是有限體積法的主要優(yōu)點。

就離散方法而言,有限體積法可視作有限元法和有限差分法的中間物,該方法的主要缺點是不便對離散方程進行數(shù)學(xué)特性分析。

有限分析法

有限分析法在某種意義上說是在有限元法基礎(chǔ)上發(fā)展起來的一種數(shù)值方法,其基本思想是:將求解區(qū)域劃分成矩形網(wǎng)格,網(wǎng)格線的交點為計算節(jié)點,每個節(jié)點與相鄰的四個網(wǎng)格組成一個計算單元,即一個計算單元由一個中心節(jié)點與8個相鄰節(jié)點組成;在每個單元中函數(shù)的近似解不是象有限元方法那樣采用單元基函數(shù)的線性組合來表達,而是以單元中未知函數(shù)的分析解來表達;為了獲得單元中的分析解,單元邊界條件采用插值函數(shù)來逼近,在單元中把控制方程中非線性項局部線性化(如N-S方程中的對流項中認為其流速為已知,并對單元中待求函數(shù)的組合形式作出假設(shè),找出其系數(shù)用單元邊界節(jié)點上待求函數(shù)值表達的分析解;利用單元分析解確定單元中心節(jié)點與8個相鄰節(jié)點間待求函數(shù)值之間關(guān)系的一個代數(shù)方程,稱為單元有限分析方程;將所有內(nèi)點上的單元有限分析方程聯(lián)立,就構(gòu)成總體有限分析方程,通過代數(shù)方程組求解,即可獲得求解區(qū)域中全部離散點的函數(shù)值。

雖然有限分析解獲得的是求解區(qū)域中離散點的函數(shù)值,但是由于每個單元內(nèi)部都有與其中心節(jié)點對應(yīng)的分析解表達式,因此有限分析解在每一個節(jié)點的局部區(qū)域內(nèi)都是連續(xù)可微的,這對于需要計算求解函數(shù)導(dǎo)數(shù)的計算流體力學(xué)問題具有明顯的優(yōu)勢。

該計算方法與有限元、有限差分法比較具有較高的精度。此外,有限分析法具有自動迎風(fēng)特性,能準確地模擬對流項,同時不存在數(shù)值振蕩失真問題。有限分析法的缺點是對復(fù)雜形狀的求解區(qū)域適應(yīng)性較差。

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