fluent 中多孔介質(zhì)的設(shè)定

2017-01-15 by:CAE仿真在線來源:互聯(lián)網(wǎng)

多孔介質(zhì)條件

多孔介質(zhì)模型可以應(yīng)用于很多問題,如通過充滿介質(zhì)的流動、通過過濾紙、穿孔圓盤、流量分配器以及管道堆的流動。當(dāng)你使用這一模型時,你就定義了一個具有多孔介質(zhì)的單元區(qū)域,而且流動的壓力損失由多孔介質(zhì)的動量方程中所輸入的內(nèi)容來決定。通過介質(zhì)的熱傳導(dǎo)問題也可以得到描述,它服從介質(zhì)和流體流動之間的熱平衡假設(shè),具體內(nèi)容可以參考多孔介質(zhì)中能量方程的處理一節(jié)。

多孔介質(zhì)的一維化簡模型,被稱為多孔跳躍,可用于模擬具有已知速度/壓降特征的薄膜。多孔跳躍模型應(yīng)用于表面區(qū)域而不是單元區(qū)域,并且在盡可能的情況下被使用(而不是完全的多孔介質(zhì)模型),這是因為它具有更好的魯棒性,并具有更好的收斂性。詳細(xì)內(nèi)容請參閱多孔跳躍邊界條件。

多孔介質(zhì)模型的限制

如下面各節(jié)所述,多孔介質(zhì)模型結(jié)合模型區(qū)域所具有的阻力的經(jīng)驗公式被定義為“多孔”。事實上多孔介質(zhì)不過是在動量方程中具有了附加的動量損失而已。因此,下面模型的限制就可以很容易的理解了。

l 流體通過介質(zhì)時不會加速,因為事實上出現(xiàn)的體積的阻塞并沒有在模型中出現(xiàn)。這對于過渡流是有很大的影響的,因為它意味著FLUENT不會正確的描述通過介質(zhì)的過渡時間。

l 多孔介質(zhì)對于湍流的影響只是近似的。詳細(xì)內(nèi)容可以參閱湍流多孔介質(zhì)的處理一節(jié)。

多孔介質(zhì)的動量方程

多孔介質(zhì)的動量方程具有附加的動量源項。源項由兩部分組成,一部分是粘性損失項 (Darcy),另一個是內(nèi)部損失項:

其中S_i是i向(x, y, or z)動量源項,D和C是規(guī)定的矩陣。在多孔介質(zhì)單元中,動量損失對于壓力梯度有貢獻(xiàn),壓降和流體速度(或速度方陣)成比例。

對于簡單的均勻多孔介質(zhì):

其中a是滲透性,C_2時內(nèi)部阻力因子,簡單的指定D和C分別為對角陣1/a 和C_2其它項為零。

FLUENT還允許模擬的源項為速度的冪率:

其中C_0和C_1為自定義經(jīng)驗系數(shù)。

注意:在冪律模型中,壓降是各向同性的,C_0的單位為國際標(biāo)準(zhǔn)單位。

多孔介質(zhì)的Darcy定律

通過多孔介質(zhì)的層流流動中,壓降和速度成比例,常數(shù)C_2可以考慮為零。忽略對流加速以及擴(kuò)散,多孔介質(zhì)模型簡化為Darcy定律:

在多孔介質(zhì)區(qū)域三個坐標(biāo)方向的壓降為:

其中為多孔介質(zhì)動量方程1中矩陣D的元素vj為三個方向上的分速度,D n_x、 D n_y、以及D n_z為三個方向上的介質(zhì)厚度。

在這里介質(zhì)厚度其實就是模型區(qū)域內(nèi)的多孔區(qū)域的厚度。因此如果模型的厚度和實際厚度不同,你必須調(diào)節(jié)1/a_ij的輸入。.

多孔介質(zhì)的內(nèi)部損失

在高速流動中,多孔介質(zhì)動量方程1中的常數(shù)C_2提供了多孔介質(zhì)內(nèi)部損失的矯正。這一常數(shù)可以看成沿著流動方向每一單位長度的損失系數(shù),因此允許壓降指定為動壓頭的函數(shù)。

如果你模擬的是穿孔板或者管道堆,有時你可以消除滲透項而只是用內(nèi)部損失項,從而得到下面的多孔介質(zhì)簡化方程:

寫成坐標(biāo)形式為:

多孔介質(zhì)中能量方程的處理

對于多孔介質(zhì)流動,FLUENT仍然解標(biāo)準(zhǔn)能量輸運方程,只是修改了傳導(dǎo)流量和過度項。在多孔介質(zhì)中,傳導(dǎo)流量使用有效傳導(dǎo)系數(shù),過渡項包括了介質(zhì)固體區(qū)域的熱慣量:

其中:

h_f=流體的焓

h_s=固體介質(zhì)的焓

f=介質(zhì)的多孔性

k_eff=介質(zhì)的有效熱傳導(dǎo)系數(shù)

S^h_f=流體焓的源項

S^h_s=固體焓的源項

多孔介質(zhì)的有效傳導(dǎo)率

多孔區(qū)域的有效熱傳導(dǎo)率k_eff是由流體的熱傳導(dǎo)率和固體的熱傳導(dǎo)率的體積平均值計算得到:

其中:

f=介質(zhì)的多孔性

k_f=流體狀態(tài)熱傳導(dǎo)率(包括湍流的貢獻(xiàn)k_t)

k_s=固體介質(zhì)熱傳導(dǎo)率

如果得不到簡單的體積平均,可能是因為介質(zhì)幾何外形的影響。有效傳導(dǎo)率可以用自定義函數(shù)來計算。然而,在所有的算例中,有效傳導(dǎo)率被看成介質(zhì)的各向同性性質(zhì)。

多孔介質(zhì)中的湍流處理

在多孔介質(zhì)中,默認(rèn)的情況下FLUENT會解湍流量的標(biāo)準(zhǔn)守恒防城。因此,在這種默認(rèn)的方法中,介質(zhì)中的湍流被這樣處理:固體介質(zhì)對湍流的生成和耗散速度沒有影響。如果介質(zhì)的滲透性足夠大,而且介質(zhì)的幾何尺度和湍流渦的尺度沒有相互作用,這樣的假設(shè)是合情合理的。但是在其它的一些例子中,你會壓制了介質(zhì)中湍流的影響。

如果你使用k-e模型或者Spalart-Allmaras模型,你如果設(shè)定湍流對粘性的貢獻(xiàn)m_t為零,你可能會壓制了湍流對介質(zhì)的影響。當(dāng)你選擇這一選項時,FLUENT會將入口湍流的性質(zhì)傳輸?shù)浇橘|(zhì)中,但是它對流動混合和動量的影響被忽略了。除此之外,在介質(zhì)中湍流的生成也被設(shè)定為零。要實現(xiàn)這一解策略,請在流體面板中打開層流選項。激活這個選項就意味著多孔介質(zhì)中的m_t為零,湍流的生成也為零。如果去掉該選項(默認(rèn))則意味著多孔介質(zhì)中的湍流會像大體積流體流動一樣被計算。。

概述

模擬多孔介質(zhì)流動時,對于問題設(shè)定需要的附加輸入如下:

1. 定義多孔區(qū)域

2. 確定流過多孔區(qū)域的流體材料

3. 設(shè)定粘性系數(shù)(多孔介質(zhì)動量方程3中的1/a_ij)以及內(nèi)部阻力系數(shù)(多孔介質(zhì)動量方程3中的C_2_ij),并定義應(yīng)用它們的方向矢量。冪率模型的系數(shù)也可以選擇指定。

4. 定義多孔介質(zhì)包含的材料屬性和多孔性

5. 設(shè)定多孔區(qū)域的固體部分的體積熱生成速度(或任何其它源項,如質(zhì)量、動量)(此項可選)。

6. 如果合適的話,限制多孔區(qū)域的湍流粘性。

7. 如果相關(guān)的話,指定旋轉(zhuǎn)軸和/或區(qū)域運動。

在定義粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)中描述了決定阻力系數(shù)和/或滲透性的方法。如果你使用多孔動量源項的冪律近似,你需要輸入多孔介質(zhì)動量方程5中的C_0和C_1來取代阻力系數(shù)和流動方向。

在流體面板中(下圖)你需要設(shè)定多孔介質(zhì)的所有參數(shù),該面板是從邊界條件菜單中打開的(詳細(xì)內(nèi)容請參閱邊界條件的設(shè)定一節(jié))

Figure 1:多孔區(qū)域的流體面板

定義多孔區(qū)域

正如定義邊界條件概述中所提到的,多孔區(qū)域是作為特定類型的流體區(qū)域來模擬的。亞表明流體區(qū)域是多孔區(qū)域,請在流體面板中激活多孔區(qū)域選項。面板會自動擴(kuò)展到多孔介質(zhì)輸入狀態(tài)。

定義穿越多孔介質(zhì)的流體

在材料名字下拉菜單中選擇適當(dāng)?shù)牧黧w就可以定義通過多孔介質(zhì)的流體了。如果你模擬組分輸運或者多相流,流體面板中就不會出現(xiàn)材料名字下拉菜單了。對于組分計算,所有流體和/或多孔區(qū)域的混合材料就是你在組分模型面板中指定的材料。對于多相流模型,所有流體和/或多孔區(qū)域的混合材料就是你在多相流模型面板中指定的材料。

定義粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)

粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)以相同的方式定義。使用笛卡爾坐標(biāo)系定義系數(shù)的基本方法是在二維問題中定義一個方向矢量,在三維問題中定義兩個方向矢量,然后在每個方向上指定粘性和/或阻力系數(shù)。在二維問題中第二個方向沒有明確定義,它是垂直于指定的方向矢量和z向矢量所在的平面的。在三維問題中,第三個方向矢量是垂直于所指定的兩個方向矢量所在平面的。對于三維問題,第二個方向矢量必須垂直于第一個方向矢量。如果第二個方向矢量指定失敗,解算器會確保它們垂直而忽略在第一個方向上的第二個矢量的任何分量。所以你應(yīng)該確保第一個方向指定正確。

在三維問題中也可能會使用圓錐(或圓柱)坐標(biāo)系來定義系數(shù),具體如下:

定義阻力系數(shù)的過程如下:

1. 定義方向矢量。

l 使用笛卡爾坐標(biāo)系,簡單指定方向1矢量,如果是三維問題,指定方向2矢量。每一個方向都應(yīng)該是從(0,0)或者(0,0,0)到指定的(X,Y)或(X,Y,Z)矢量。(如果方向不正確請按上面的方法解決)

l 對于有些問題,多孔介質(zhì)的主軸和區(qū)域的坐標(biāo)軸不在一條直線上,你不必知道多孔介質(zhì)先前的方向矢量。在這種情況下,三維中的平面工具或者二維中的線工具可以幫你確定這些方向矢量。

1. 捕捉"Snap"平面工具(或者線工具)到多孔區(qū)域的邊界。(請遵循使用面工具和線工具中的說明,它在已存在的表面上為工具初始化了位置)。

2. 適當(dāng)?shù)男D(zhuǎn)坐標(biāo)軸直到它們和多孔介質(zhì)區(qū)域成一條線。

3. 當(dāng)成一條線之后,在流體面板中點擊從平面工具更新或者從線工具更新按鈕。FLUENT會自動將方向1矢量指向為工具的紅(三維)或綠(二維)箭頭所指的方向。

l 要使用圓錐坐標(biāo)系(比方說環(huán)狀、錐狀顧慮單元),請遵循下面步驟(這一選項只用于三維問題):

1. 打開圓錐選項

2. 指定圓錐軸矢量和在錐軸上的點。圓錐軸矢量的方向?qū)菑?/span>(0,0,0)到指定的(X,Y,Z)方向的矢量。FLUENT將會使用圓錐軸上的點將阻力轉(zhuǎn)換到笛卡爾坐標(biāo)系。

3. 設(shè)定錐半角(錐軸和錐表面之間的角度,如下圖),使用柱坐標(biāo)系,錐半角為0.

Figure 1:錐半角

l 對于有些問題,錐形過濾單元的主軸和區(qū)域的坐標(biāo)軸不在一條直線上,你不必知道錐軸先前的方向矢量以及錐軸上的點。在這種情況下,三維中的平面工具或者二維中的線工具可以幫你確定這些方向矢量。一種方法如下:

1. 在點擊捕捉到區(qū)域按鈕之前,你可以在下拉菜單中選擇垂直于錐軸矢量的軸過濾單元的邊界區(qū)域。

2. 點擊捕捉到區(qū)域按鈕,FLUENT會自動將平面工具捕捉到邊界。它也會設(shè)定錐軸矢量和錐軸上的點(需注意的是你還要自己設(shè)定錐半角)。

l 另一種方法為:

1. 捕捉"Snap"平面工具到多孔區(qū)域的邊界。(請遵循使用面工具和線工具中的說明,它在已存在的表面上為工具初始化了位置)。

2. 旋轉(zhuǎn)和平移工具坐標(biāo)軸,直到工具的紅箭頭指向錐的軸向。工具的起點在軸上。

3. 當(dāng)軸和工具的起點成一條線時,在流體面板中點擊從平面工具更新按鈕。FLUENT會自動設(shè)定軸向矢量以及在軸上的點(注意:你還是要自己設(shè)定錐的半角)。

2. 在粘性阻力中指定每個方向的粘性阻力系數(shù)1/a,在內(nèi)部阻力中指定每一個方向上的內(nèi)部阻力系數(shù)C_2(你可能需要將滾動條向下滾動來查看這些輸入)。如果你使用錐指定方法,方向1為錐軸方向,方向2為垂直于錐表面(對于圓柱就是徑向)方向,方向3圓周(q)方向。

在三維問題中可能有三種可能的系數(shù),在二維問題中有兩種:

l 在各向同性算例中,所有方向上的阻力系數(shù)都是相等的(如海綿)。在各向同性算例中你必須將每個方向上的阻力系數(shù)設(shè)定為相等。

l 在三維問題中只有兩個方向上的系數(shù)相等,第三個方向上的阻力系數(shù)和前兩個不等,或者在二維問題中兩個方向上的系數(shù)不等,你必須準(zhǔn)確的指定每一個方向上的系數(shù)。例如,如果你得多孔區(qū)域是由具有小洞的細(xì)管組成,細(xì)管平行于流動方向,流動會很容易的通過細(xì)管,但是流動在其它兩個方向上(通過小洞)會很小。如果你有一個平的盤子垂直于流動方向,流動根本就不會穿過它而只在其它兩個方向上。

l 在三維問題中還有一種可能就是三個系數(shù)各不相同。例如,如果多孔區(qū)域是由不規(guī)則間隔的物體(如針腳)組成的平面,那么阻礙物之間的流動在每個方向上都不同。此時你就需要在每個方向上指定不同的系數(shù)(請注意指定各向同性系數(shù)時,多孔介質(zhì)的解策略的注解)。

推導(dǎo)粘性和內(nèi)部損失系數(shù)的方法在定義粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)一節(jié)中介紹。

當(dāng)你使用多孔介質(zhì)模型時,你必須記住FLUENT中的多孔單元是100%打開的,而且你所指定1/a_ij和/或C_2_ij的值必須是基于這個假設(shè)的。然而,假如你知道通過真實裝置壓降和速度之間的的變化,它只是部分地對流動開放。下面的練習(xí)會告訴你如何對FLUENT模型計算適當(dāng)?shù)?/span>C_2值。

假定穿孔圓盤只有25%對流動開放。已知通過圓盤的壓降為0.5。在圓盤內(nèi)真實流體速度基礎(chǔ)上,即通過%開放區(qū)域的的基礎(chǔ)上,損失系數(shù)由下式定義的損失系數(shù)K_L為0.5:

要計算適當(dāng)?shù)?/span>C_2值,請注意在FLUENT模型中:

1. 通過穿孔圓盤的速度假定圓盤為100%開放的。

2. 損失系數(shù)必須轉(zhuǎn)化為多孔區(qū)域每個單位長度的動壓頭損失。

對于第一條,第一步是計算并調(diào)節(jié)損失因子K_L',它應(yīng)該是在100%開放區(qū)域的速度基礎(chǔ)上的:

或者注意對于相同的流速,v_25% open = 4 v_100% open,

調(diào)節(jié)之后的損失系數(shù)為8。對于第二條,你必須將它轉(zhuǎn)換為穿孔圓盤每個單位厚度的損失系數(shù)。假定圓盤的厚度為1.0 mm。內(nèi)部損失系數(shù)為(國際標(biāo)準(zhǔn)單位):

注意,對于各向異性介質(zhì),這些信息必須分別從每一個坐標(biāo)方向上計算。

第二個例子,考慮模擬充滿介質(zhì)的流動。在湍流流動中,充滿介質(zhì)的流動用滲透性和內(nèi)部損失系數(shù)來模擬。推導(dǎo)適當(dāng)常數(shù)的方法包括了Ergun方程[49]的使用,對于在很大范圍雷諾數(shù)內(nèi)和許多類型的充滿形式,有一個半經(jīng)驗的關(guān)系式:

當(dāng)模擬充滿介質(zhì)的層流流動時,上面方程中的第二項可能是個小量,從而得到Blake-Kozeny方程[49]:

在這些方程中,m是粘性,D_p是平均粒子直徑,e空間所占的分?jǐn)?shù)(即空間的體積除以總體積)。比較多孔介質(zhì)中Darcy定律的方程1和內(nèi)部損失系數(shù)為9的方程1,則每一方向上的滲透性和內(nèi)部損失系數(shù)定義為:

第三個例子我們會考慮Van Winkle等人[146],[121]的方程,并表明如何通過具有方孔圓盤的多孔介質(zhì)輸入來計算壓力損失。

作者所聲明的應(yīng)用在通過在等邊三角形上的方洞圓盤的湍流中的表達(dá)式為:

其中:

m(dot)=通過圓盤的質(zhì)量流速

A_f=剩下的面積或者洞的總面積

A_p=圓盤的面積(固體和洞)

C=對于不同D/t的不同雷諾數(shù)范圍被列成不同的表的系數(shù)

D/t=洞的直徑和圓盤厚度的比例

對于t/D > 1.6和Re > 4000,系數(shù)C近似為0.98,其中雷諾數(shù)是基于洞的直徑與速度的

使用下式整理方程17:

除以圓盤的厚度D x = t有:

其中v是表面速度而不是洞內(nèi)的速度。與多孔介質(zhì)內(nèi)部損失系數(shù)中的方程1比較可以看出,對于垂直于圓盤方向,常數(shù)C_2可由下式計算:

考慮通過由隨機(jī)方向的纖維或者玻璃材料組成的墊子或者過濾器的層流。對于可以二選一的方程Blake-Kozeny(方程11),我們可能會選擇將實驗數(shù)據(jù)列成表。很多類型的纖維都由這一類相關(guān)的數(shù)據(jù)[70]。

固體體積分?jǐn)?shù)f 玻璃絲織品的無量綱滲透性Q

0.262 0.25

0.258 0.26

0.221 0.40

0.218 0.41

0.172 0.80

其中Q = ,a為纖維直徑。使用多孔介質(zhì)的Darcy定律中的方程1可以很容易從給定的纖維直徑和體積分?jǐn)?shù)種計算出。

使用冪律模型

對于多孔介質(zhì)動量源項(多孔介質(zhì)動量方程中的方程5),如果你使用冪律模型近似,你只要在流體面板的冪律模型中輸入系數(shù)C_0和C_1就可以了。如果C_0或C_1為非零值,解算器會忽略面板中除了多孔介質(zhì)冪律模型之外的所有輸入。

定義熱傳導(dǎo)

如果你選擇在多孔介質(zhì)中模擬熱傳導(dǎo),你必須指定多孔介質(zhì)中的材料以及多孔性。要定義多孔介質(zhì)的材料,向下拉流體面板中阻力輸入下面的滾動條,然后在多孔熱傳導(dǎo)的固體材料下拉列表中選中適當(dāng)?shù)墓腆w。

然后在多孔熱傳導(dǎo)下設(shè)定多孔性。多孔性f是多孔介質(zhì)中流體的體積分?jǐn)?shù)(即介質(zhì)的開放體積分?jǐn)?shù))。多孔性用于介質(zhì)中的熱傳導(dǎo)預(yù)測,處理方法請參閱多孔介質(zhì)能量方程的處理一節(jié)。它還對介質(zhì)中的反應(yīng)源項和體力的計算有影響。這個源項和介質(zhì)中流體的體積成比例。如果你想要模擬完全開放的介質(zhì)(固體介質(zhì)沒有影響),你應(yīng)該設(shè)定多孔性為1.0。當(dāng)多孔性為1.0時,介質(zhì)的固體部分對于熱傳導(dǎo)和(或)熱源項/反應(yīng)源項沒有影響。注意:多孔性永遠(yuǎn)不會影響介質(zhì)中的流體速度,這已經(jīng)在多孔介質(zhì)的動量方程一節(jié)中介紹了。不管你將多孔性設(shè)定為何值,,FLUENT所預(yù)測的速度都是介質(zhì)中的表面速度。

定義源項

如果你想在多孔流動的能量方程中包括熱的影響,請激活源項選項并設(shè)定非零的能量源項。FLUENT會計算多孔區(qū)域所生成的能量,該能量為能量源項值乘以組成多孔區(qū)域的單元所有體積值。你也可以定義質(zhì)量、動量、湍流、組分或者其它標(biāo)量的源項,詳細(xì)內(nèi)容請參閱、質(zhì)量、動量、能量和其它源項的定義。

在多孔區(qū)域內(nèi)壓制湍流源項

如多孔介質(zhì)的湍流處理中所討論的,湍流在多孔介質(zhì)中的計算和大量(bulk)流體流動是一樣的。如果你使用k-e模型或者Spalart-Allmaras模型,你想要壓制湍流在多孔區(qū)域的影響可以打開流體區(qū)域面板中的層流區(qū)域選項(從而使得多孔區(qū)域的湍流生成為零)。

指定旋轉(zhuǎn)軸并定義區(qū)域運動

旋轉(zhuǎn)軸和區(qū)域運動的輸入和標(biāo)準(zhǔn)流體區(qū)域的輸入是相同的,詳細(xì)情況可以參閱流體區(qū)域的輸入一節(jié)。

多孔介質(zhì)的解策略

一般說來,在模擬多孔介質(zhì)時,你可以使用標(biāo)準(zhǔn)的解算步驟以及解參數(shù)的設(shè)置。然而你會發(fā)現(xiàn)如果多孔區(qū)域在流動方向上壓降相當(dāng)大(比如:滲透性a很低或者內(nèi)部因子C_2很大)的話,解的收斂速度就會變慢。這就表明由于動量源項中出現(xiàn)了多孔介質(zhì)的壓降(方程的矩陣不再是對角占優(yōu)了),收斂性問題就出現(xiàn)了。解決多孔介質(zhì)區(qū)域收斂性差最好的補(bǔ)救辦法就是對于通過介質(zhì)的流向壓降有一個很好初始預(yù)測。猜測的辦法之一就是,在介質(zhì)流體單元的上游或者下游補(bǔ)償一個壓力值,詳細(xì)內(nèi)容請參閱所選單元的補(bǔ)償值一節(jié)。必須記住的是,當(dāng)補(bǔ)償壓力時,你所輸入的壓力可以定義為解算器所使用的gauge壓力(即在操作條件面板中定義的相對于操作壓力的壓力)。

另一個處理收斂性差的方法是臨時取消多孔介質(zhì)模型(在流體面板中關(guān)閉多孔區(qū)域)然后獲取一個不受多孔區(qū)域影響的初始流場。取消多孔區(qū)域后,FLUENT會將多孔區(qū)域處理為流體區(qū)域并按相應(yīng)的流體區(qū)域來計算。一旦獲取了初始解,或者計算很容易收斂,你就可以激活多孔模型繼續(xù)計算包含多孔區(qū)域的流場(對于大阻力多孔介質(zhì)不推薦使用該方法)。

對于高度各向異性的多孔介質(zhì),有時會造成收斂性的麻煩。對于這些問題你可以將多孔介質(zhì)的各向異性系數(shù)(1/a_ij和C_2_i,j)限制在二階或者三階的量級。即使在某一方向上介質(zhì)的阻力為無窮大,你也不需要將它設(shè)定超過初始流動方向上的1000倍。

多孔介質(zhì)的后處理

可以通過檢查速度分量和壓力值來確定多孔區(qū)域?qū)τ诹鲌龅挠绊憽Ｄ憧赡軐ο铝凶兞炕蚝瘮?shù)的圖形(XY圖,等值線圖或者矢量圖)或者文檔報告感興趣:

l X,Y,Z速度(在速度類別中)

l 靜壓(在壓力類別中)

這些變量會在后處理面板的變量選擇下拉菜單制定類別中出現(xiàn)。

需要注意的是多孔區(qū)域的熱報告不影響固體介質(zhì)的屬性。所報告的多孔區(qū)域內(nèi)的熱容、傳導(dǎo)率以及焓是流體的屬性不包括固體介質(zhì)的影響。

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